{"id":1360,"date":"2024-10-13T14:33:34","date_gmt":"2024-10-13T14:33:34","guid":{"rendered":"https:\/\/novanta.com\/es\/precision-manufacturing\/resources\/whitepapers\/pulsos-ultracortos-en-la-microscopia-de-dos-fotones\/"},"modified":"2024-10-13T14:33:34","modified_gmt":"2024-10-13T14:33:34","slug":"pulsos-ultracortos-en-la-microscopia-de-dos-fotones","status":"publish","type":"novanta_tech_paper","link":"https:\/\/novanta.com\/es\/precision-manufacturing\/recursos\/documentos-blancos\/pulsos-ultracortos-en-la-microscopia-de-dos-fotones\/","title":{"rendered":"Las ventajas de los pulsos ultracortos en la microscop\u00eda de dos fotones"},"content":{"rendered":"\n<h2 class=\"wp-block-heading\" id=\"h-technical-paper-overview\">Resumen del art\u00edculo t\u00e9cnico<\/h2>\n\n\n\n<h3 class=\"wp-block-heading\" id=\"h-choosing-an-ultrashort-pulse-laser-system-for-two-photon-microscopy-pulse-duration-at-the-sample-not-at-the-laser-output-decides-tpm-benefit\"><strong>Elecci\u00f3n de un sistema l\u00e1ser de pulsos ultracortos para la microscop\u00eda de dos fotones<\/strong><br><em>La duraci\u00f3n del pulso en la muestra, y no en la salida del l\u00e1ser, es lo que determina las ventajas de la microscop\u00eda de dos fotones (TPM).<\/em><\/h3>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">La microscop\u00eda de dos fotones se ha estancado en una envolvente de excitaci\u00f3n de 100-150 fs \/ 80-100 MHz durante casi treinta a\u00f1os, no porque los pulsos inferiores a 10 fs no aporten ventajas (s\u00ed que lo hacen: im\u00e1genes m\u00e1s profundas, mayor eficiencia de fluorescencia, excitaci\u00f3n de m\u00faltiples fluor\u00f3foros sin necesidad de sintonizaci\u00f3n, menor fotoda\u00f1o), sino porque cada elemento \u00f3ptico adicional entre el l\u00e1ser y la muestra alarga el pulso. Para cuando un pulso inferior a 10 fs alcanza el plano focal a trav\u00e9s de un objetivo est\u00e1ndar de 63\u00d7, la dispersi\u00f3n ha destruido la mayor parte de lo que el l\u00e1ser proporcionaba. El resultado: la mayor\u00eda de los laboratorios de ciencias de la vida no cuentan con un ingeniero de fot\u00f3nica en plantilla para gestionar la precompensaci\u00f3n del espejo chirpado, por lo que recurren por defecto a pulsos m\u00e1s seguros de 150 fs y aceptan el l\u00edmite m\u00e1ximo de profundidad de imagen.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Este art\u00edculo t\u00e9cnico documenta c\u00f3mo el software de modelado de dispersi\u00f3n \u00abventeon ultra\u00bb de Novanta (&lt;5,5 fs medidos), el software de modelizaci\u00f3n de dispersi\u00f3n \u00abventeon vChirp\u00bb, el conjunto de espejos chirpados \u00abDCM\u00bb y la unidad de caracterizaci\u00f3n de pulsos \u00abd-scan\u00bb + autocompresi\u00f3n de Novanta funcionan como un sistema de bucle cerrado que proporciona <strong>pulsos de 6,4 fs FWHM en el plano de la muestra<\/strong> a trav\u00e9s de un objetivo est\u00e1ndar de 63\u00d7, NA de 0,75 \u2014 sin necesidad de conocimientos especializados en fot\u00f3nica por parte del usuario del microscopio.<\/p>\n\n\n\n<h2 class=\"wp-block-heading\" id=\"h-key-takeaways-include\">Entre las conclusiones clave se incluyen:<\/h2>\n\n\n\n<ul class=\"wp-block-list\">\n<li>Por qu\u00e9 los pulsos inferiores a 10 fs han seguido siendo cosa de especialistas durante 30 a\u00f1os: la dispersi\u00f3n a lo largo del tren \u00f3ptico del microscopio destruye lo que proporciona el l\u00e1ser<\/li>\n\n\n\n<li>C\u00f3mo vChirp y el barrido d-scan cierran el bucle: el software modela la trayectoria del haz, la caracterizaci\u00f3n mide el pulso en la muestra y la autocompresi\u00f3n se ajusta en tiempo real<\/li>\n\n\n\n<li>Cu\u00e1ndo optar por el sistema venteon ultra en lugar de un Ti:zafiro est\u00e1ndar de 100 fs: obtenci\u00f3n de im\u00e1genes de tejidos profundos, excitaci\u00f3n multifluor\u00f3fora y experimentos con c\u00e9lulas vivas sensibles al fotoda\u00f1o<\/li>\n\n\n\n<li>Lo que ofrece el Venteon Ultra: pulsos limitados por transformaci\u00f3n &lt;5 fs \/ pulsos medidos &lt;5,5 fs, salida espectral amplia que cubre todo el rango de emisi\u00f3n del Ti:zafiro<\/li>\n\n\n\n<li>Un flujo de trabajo pr\u00e1ctico: introducir la \u00f3ptica de la trayectoria del haz en vChirp \u2192 predecir la pila de espejos chirpados \u2192 medir con d-scan en la muestra \u2192 compensar autom\u00e1ticamente<\/li>\n<\/ul>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\" id=\"h-\">Descarga el art\u00edculo t\u00e9cnico completo para ver el esquema del tren \u00f3ptico con el bucle de autocompensaci\u00f3n del d-scan, la l\u00f3gica de modelizaci\u00f3n de la dispersi\u00f3n en la que se basa vChirp y el resultado medido de 6,4 fs de FWHM tras un objetivo est\u00e1ndar; antes de especificar una fuente TPM de 100 fs y limitar la profundidad de imagen, el contraste y el rango de multifluor\u00f3foros debido a una dispersi\u00f3n que podr\u00edas haber compensado.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Resumen del art\u00edculo t\u00e9cnico Elecci\u00f3n de un sistema l\u00e1ser de pulsos ultracortos para la microscop\u00eda de dos fotonesLa duraci\u00f3n del pulso en la muestra, y no en la salida del l\u00e1ser, es lo que determina las ventajas de la microscop\u00eda de dos fotones (TPM). 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